La ley de Biot-Savart es adecuada para calcular el campo magnético producido por una corriente estacionaria. Esta corriente es la carga que fluye constantemente a través del cable. La magnitud de la corriente no cambia con el tiempo y la carga no se acumula ni desaparece en ningún lugar. Adopta el Sistema Internacional de Unidades y se expresa mediante la siguiente ecuación:
Donde, I es la corriente de la fuente, es la ruta de integración L, dl es el elemento de línea diminuta de la corriente de la fuente y es el vector unitario de la fuente de corriente que apunta al punto de campo a resolver, μ0 es la permeabilidad magnética del vacío y la dirección del valor dB es perpendicular al plano determinado por Idl y. Cuando la mano derecha está doblada y los cuatro dedos giran desde una dirección menor que el ángulo hacia R, la dirección señalada por el pulgar recto es la dirección de dB, es decir, las direcciones de los tres vectores dB, dl y R se ajustan a la regla de la mano derecha.
La siguiente es la solución específica a este problema:
(1) La contribución de la corriente horizontal hacia la izquierda y hacia la derecha al campo magnético en el punto O es cero. Los campos magnéticos de las dos corrientes semicirculares anteriores se cancelan en el punto O, por lo que solo es necesario calcular el campo magnético de la corriente perpendicular al punto O. Considerando que el campo magnético generado por un cable cargado recto infinitamente largo es B = μ0I/(2πr), la longitud del cable aquí es infinita en una dirección, entonces el campo magnético en el punto O es μ0I/(4πR).
(2) De la misma manera, la contribución del alambre recto de la derecha al campo magnético en el punto O es cero, y la contribución de la corriente del semicírculo: Para la ley de Biosavart, integrando el semicírculo corriente, obtenemos B1 = μ0I/(4R). La contribución de la corriente en un cable unidireccional largo y recto es μ0I/(4πR) calculada en (1), con ambas direcciones perpendiculares al exterior del papel.